.

lcd service

    • Polarizer - Wikipedia

    00.16  Rental Mobil Sukabumi All in sopir  

                                                             

     

                                                                        Ganti Polarizer



    Untuk fotografi filter, lihat Polarizing Filter (fotografi) .

    Sebuah luka filter polarisasi bawah refleksi (atas) dan memungkinkan untuk melihat fotografer melalui kaca di sekitar sudut Brewster meskipun refleksi dari jendela belakang mobil tidak dipotong karena mereka kurang-sangat terpolarisasi, menurut persamaan Fresnel .
    Sebuah polarizer atau polariser adalah penyaring optik yang melewati cahaya tertentu polarisasi dan blok gelombang polarisasi lainnya. [1] [2] [3] [4] Hal ini dapat mengkonversi sinar cahaya dari terdefinisi atau dicampur polarisasi menjadi sinar dengan polarisasi yang terdefinisi dengan baik, cahaya terpolarisasi . Jenis umum dari polarizer adalah polarizer linear dan polarizer melingkar . Polarizer digunakan di banyak optik teknik dan instrumen , dan filter polarisasi menemukan aplikasi dalam fotografi dan liquid crystal display teknologi. Polarizer juga dapat dibuat untuk jenis gelombang elektromagnetik selain cahaya, seperti gelombang radio , gelombang mikro , dan sinar-X .

    Polarizer linear

    Polarizer linear dapat dibagi menjadi dua kategori umum: polarizer serap, di mana negara-negara polarisasi yang tidak diinginkan diserap oleh perangkat, dan polarizer balok-membelah, di mana sinar tak terpolarisasi dibagi menjadi dua balok dengan keadaan polarisasi yang berlawanan.

    Kawat-grid polarizer


    Sebuah polarizer kawat-grid mengkonversi sinar tak terpolarisasi menjadi satu dengan polarisasi linear tunggal. Berwarna panah menggambarkan vektor medan listrik. Gelombang diagonal terpolarisasi juga berkontribusi terhadap polarisasi yang ditransmisikan. Komponen vertikal mereka ditransmisikan, sedangkan komponen horisontal diserap dan dipantulkan. (Ini tidak ditampilkan dengan jelas.)
    Polarizer linear sederhana dalam konsep adalah polarizer kawat-grid, yang terdiri dari array biasa kawat logam paralel baik, ditempatkan dalam pesawat tegak lurus terhadap balok insiden. Gelombang elektromagnetik yang memiliki komponen mereka medan listrik sejajar sejajar dengan kawat menginduksi gerakan elektron sepanjang kabel. Karena elektron bebas untuk bergerak ke arah ini, polarizer berperilaku dalam cara yang mirip dengan permukaan logam ketika memantulkan cahaya, dan gelombang tercermin mundur sepanjang balok insiden (minus sejumlah kecil energi yang hilang pemanasan joule dari kawat). [5]
    Untuk gelombang dengan medan listrik tegak lurus dengan kabel, elektron tidak dapat bergerak sangat jauh melintasi lebar masing-masing kawat; Oleh karena itu, sedikit energi tercermin, dan gelombang insiden mampu melewati grid. Karena komponen medan listrik sejajar dengan kabel tercermin, gelombang yang ditransmisikan memiliki medan listrik murni ke arah tegak lurus kabel, dan dengan demikian linear terpolarisasi . Perhatikan bahwa arah polarisasi tegak lurus terhadap kawat; gagasan bahwa gelombang "lolos" kesenjangan antara kabel yang salah. [5]
    Untuk penggunaan praktis, jarak pemisahan antara kabel harus kurang dari panjang gelombang radiasi, dan lebar kawat harus sebagian kecil dari jarak ini. Ini berarti bahwa polarizer kawat-grid umumnya bekerja terbaik untuk microwave dan berjangkauan dan pertengahan inframerah cahaya. Namun, dengan menggunakan maju litograf teknik, sangat ketat grid lapangan logam dapat dibuat yang polarisasi cahaya tampak untuk tingkat berguna. Karena tingkat polarisasi tergantung sedikit pada panjang gelombang dan sudut insiden, mereka digunakan untuk aplikasi yang luas-band seperti proyeksi.

    Polarizer serap

    Beberapa kristal , karena efek yang dijelaskan oleh optik kristal , acara dichroism , penyerapan preferensial cahaya yang terpolarisasi dalam arah tertentu. Mereka karena itu dapat digunakan sebagai polarizer linear. Kristal paling terkenal dari jenis ini adalah tourmaline . Namun, kristal ini jarang digunakan sebagai polarizer, karena efek dichroic adalah sangat panjang gelombang tergantung dan kristal muncul berwarna. Herapathite juga dichroic, dan tidak kuat berwarna, tetapi sulit untuk tumbuh kristal besar.
    Sebuah Polaroid fungsi filter polarisasi yang sama pada skala atom dengan polarizer kawat-grid. Itu awalnya terbuat dari kristal mikroskopis herapathite. Formulir H-sheet saat ini terbuat dari polivinil alkohol (PVA) plastik dengan yodium doping. Peregangan lembaran selama pembuatan menyebabkan rantai PVA untuk menyelaraskan dalam satu arah tertentu. Valence elektron dari dopan yodium dapat bergerak secara linear sepanjang rantai polimer, tetapi tidak melintang mereka. Jadi cahaya insiden terpolarisasi sejajar dengan rantai diserap oleh lembaran; cahaya terpolarisasi tegak lurus dengan rantai ditransmisikan. Daya tahan dan kepraktisan Polaroid membuat jenis yang paling umum dari polarizer digunakan, misalnya untuk kacamata hitam , filter fotografi , dan layar kristal cair . Hal ini juga jauh lebih murah daripada jenis lain polarizer.
    Jenis modern polarizer serap terbuat dari nanopartikel perak memanjang tertanam dalam tipis (≤0.5 mm) piring kaca. Polarizer ini lebih tahan lama, dan dapat polarisasi cahaya yang jauh lebih baik daripada film Polaroid plastik, mencapai polarisasi rasio setinggi 100.000. 1 dan penyerapan cahaya dengan benar terpolarisasi serendah 1,5% [6] polarizer kaca tersebut melakukan yang terbaik untuk pendek-panjang gelombang inframerah cahaya, dan secara luas digunakan dalam komunikasi serat optik .

    Polarizer Beam-membelah

    Beam membelah polarizer membagi balok insiden menjadi dua berkas berbeda polarisasi linear. Untuk beamsplitter polarisasi yang ideal ini akan sepenuhnya terpolarisasi, dengan polarisasi ortogonal. Bagi banyak polarizer umum balok-membelah, namun hanya salah satu dari dua keluaran balok sepenuhnya terpolarisasi. Yang lain berisi campuran negara polarisasi.
    Tidak seperti polarizer serap, polarizer balok membelah tidak perlu untuk menyerap dan menghilangkan energi dari negara polarisasi ditolak, sehingga mereka lebih cocok untuk digunakan dengan balok intensitas tinggi seperti laser yang ringan. Beamsplitters polarisasi Benar juga berguna di mana dua komponen polarisasi harus dianalisis atau digunakan secara bersamaan.

    Polarisasi oleh refleksi


    Tumpukan piring di sudut Brewster untuk balok mencerminkan off sebagian kecil dari s -polarized cahaya pada setiap permukaan, meninggalkan p balok -polarized. Polarisasi penuh di sudut Brewster membutuhkan lebih banyak piring daripada yang ditampilkan. Tanda panah menunjukkan arah medan listrik, bukan medan magnet, yang tegak lurus terhadap medan listrik
    Ketika cahaya mencerminkan pada sudut dari sebuah antarmuka antara dua bahan transparan, reflektifitas berbeda untuk cahaya terpolarisasi dalam bidang insiden dan cahaya terpolarisasi tegak lurus itu. Cahaya terpolarisasi dalam pesawat dikatakan p -polarized, sementara yang terpolarisasi tegak lurus itu s -polarized. Pada sudut khusus yang dikenal sebagai sudut Brewster , tidak ada p cahaya -polarized tercermin dari permukaan, sehingga semua cahaya yang dipantulkan harus s -polarized, dengan medan listrik tegak lurus terhadap bidang insiden.
    Sebuah polarizer linear sederhana dapat dilakukan dengan memiringkan tumpukan piring kaca di sudut Brewster untuk balok. Beberapa s cahaya -polarized tercermin dari setiap permukaan setiap lempeng. Untuk tumpukan piring, masing-masing refleksi menghabiskannya sinar insiden s cahaya -polarized, meninggalkan sebagian besar dari p cahaya -polarized di balok ditransmisikan pada setiap tahap. Untuk cahaya tampak di udara dan kaca khas, sudut Brewster adalah sekitar 57 °, dan sekitar 16% dari s -polarized hadir cahaya dalam balok tercermin untuk setiap udara-ke-kaca atau gelas-ke-udara transisi. Dibutuhkan banyak piring untuk mencapai polarisasi bahkan biasa-biasa saja dari sinar ditransmisikan dengan pendekatan ini. Untuk tumpukan 10 piring (20 refleksi), sekitar 3% (= (1-0,16) 20) dari s -polarized cahaya ditransmisikan. Sinar yang dipantulkan, sementara sepenuhnya terpolarisasi, tersebar dan tidak mungkin sangat berguna.
    Sebuah sinar terpolarisasi lebih berguna dapat diperoleh dengan memiringkan tumpukan piring pada sudut yang lebih curam balok insiden. Counterintuitively, menggunakan insiden sudut lebih besar dari sudut Brewster menghasilkan tingkat yang lebih tinggi polarisasi berkas dikirimkan, dengan mengorbankan penurunan transmisi keseluruhan. Untuk sudut insiden curam dari 80 ° polarisasi sinar ditransmisikan dapat mendekati 100% dengan sesedikit empat piring, meskipun intensitas yang ditransmisikan sangat rendah dalam kasus ini. [7] Menambahkan lebih banyak piring dan mengurangi sudut memungkinkan kompromi yang lebih baik antara transmisi dan polarisasi yang ingin dicapai.

    Polarizer birefringent

    Polarizer linear lainnya mengeksploitasi birefringent sifat kristal seperti kuarsa dan kalsit . Dalam kristal ini, sinar insiden cahaya tak terpolarisasi pada permukaan mereka dibagi oleh pembiasan menjadi dua sinar. hukum Snell berlaku untuk salah satu dari sinar tersebut, atau o -Ray, tapi tidak untuk yang lain, -Ray luar biasa atau e biasa. Secara umum kedua sinar akan di negara polarisasi yang berbeda, meskipun tidak dalam keadaan polarisasi linear kecuali arah propagasi tertentu relatif terhadap sumbu kristal. Kedua sinar juga mengalami perbedaan indeks bias dalam kristal.

    Sebuah prisma Nicol
    Sebuah prisma Nicol adalah jenis awal polarizer birefringent, yang terdiri dari kristal kalsit yang telah terpecah dan kembali bergabung dengan Canada balsam . Kristal dipotong sedemikian rupa sehingga o -. Dan e -rays berada di negara-negara linear polarisasi ortogonal Jumlah pantulan internal dari o -Ray terjadi pada antarmuka balsam, karena mengalami indeks bias lebih besar dalam kalsit daripada di balsam, dan ray dibelokkan ke sisi kristal. E -Ray, yang melihat indeks bias lebih kecil kalsit ini, ditularkan melalui antarmuka tanpa defleksi. Nicol prisma menghasilkan kemurnian yang sangat tinggi cahaya terpolarisasi, dan secara luas digunakan dalam mikroskop , meskipun dalam penggunaan modern yang mereka telah sebagian besar digantikan dengan alternatif seperti prisma Glan-Thompson , Glan-Foucault prisma , dan Glan-Taylor prisma . Prisma ini tidak beamsplitters polarisasi benar karena hanya sinar ditransmisikan sepenuhnya terpolarisasi.

    Sebuah prisma Wollaston
    Sebuah prisma Wollaston adalah polarizer birefringent lain terdiri dari dua prisma kalsit segitiga dengan kapak kristal orthogonal yang disemen bersama-sama. Pada antarmuka internal, sinar tak terpolarisasi terbagi menjadi dua sinar terpolarisasi linier yang meninggalkan prisma pada sudut divergensi dari 15 ° -45 °. The Rochon dan Sénarmont prisma yang sama, tetapi menggunakan orientasi sumbu optik yang berbeda dalam dua prisma. The Sénarmont prisma adalah udara spasi, tidak seperti Wollaston dan Rochon prisma. Prisma ini benar-benar membagi balok menjadi dua balok sepenuhnya terpolarisasi dengan polarisasi tegak lurus. The Nomarski prisma adalah varian dari prisma Wollaston, yang banyak digunakan dalam diferensial mikroskop gangguan kontras .

    Polarizer film tipis

    Film tipis polarizer linear adalah substrat kaca yang khusus lapisan optik diterapkan. Entah Brewster refleksi sudut atau gangguan efek dalam film menyebabkan mereka untuk bertindak sebagai polarizer balok-membelah. Substrat untuk film dapat menjadi piring, yang dimasukkan ke dalam balok pada sudut tertentu, atau irisan kaca yang direkatkan pada irisan kedua untuk membentuk sebuah kubus dengan memotong film yang diagonal pusat (salah satu bentuk ini adalah sangat umum MacNeille kubus [8] ). Polarizer film tipis umumnya tidak melakukan serta Glan-jenis polarizer, tetapi mereka murah dan menyediakan dua balok yang terpolarisasi sekitar sama baiknya. Kubus-jenis polarizer umumnya melakukan lebih baik daripada polarizer piring. Mantan mudah bingung dengan Glan-tipe polarizer birefringent.

    Malus 'hukum dan properti lainnya


    Polarisasi cahaya.
    Dalam gambar ini, θ 1 - θ 0 = θ i.
    Hukum Malus ', yang dinamai Étienne-Louis Malus , mengatakan bahwa ketika polarizer sempurna ditempatkan di sinar terpolarisasi cahaya, intensitas, saya, cahaya yang melewati diberikan oleh
    I = I_0 \ cos ^ 2 \ theta_i,
    di mana saya 0 adalah intensitas awal, dan θ i adalah sudut antara arah polarisasi awal cahaya dan sumbu polarizer.
    Seberkas cahaya tak terpolarisasi dapat dianggap sebagai mengandung campuran seragam polarisasi linear di semua sudut yang mungkin. Karena nilai rata-rata \ Cos ^ 2 \ theta adalah 1/2, koefisien transmisi menjadi
    \ Frak {I} {} I_0 = \ frac {1} {2}.
    Dalam prakteknya, beberapa cahaya hilang di polarizer dan transmisi aktual cahaya tak terpolarisasi akan sedikit lebih rendah daripada ini, sekitar 38% untuk Polaroid tipe polarizer tapi jauh lebih tinggi (> 49,9%) untuk beberapa jenis prisma birefringent.
    Jika dua polarizer ditempatkan satu demi satu (polarizer kedua umumnya disebut analyzer), sudut timbal balik antara sumbu polarisasi mereka memberikan nilai θ dalam hukum Malus '. Jika dua sumbu ortogonal, para polarizer disilangkan dan dalam teori tidak ada cahaya ditransmisikan, meskipun lagi secara praktis tidak ada polarizer sempurna dan transmisi tidak persis nol (misalnya, menyeberangi lembar Polaroid terlihat sedikit berwarna biru). Jika objek transparan ditempatkan di antara polarizer menyeberang, efek polarisasi hadir dalam sampel (seperti birefringence) akan ditampilkan sebagai peningkatan transmisi. Efek ini digunakan dalam polarimetri untuk mengukur aktivitas optik dari sampel.
    Polarizer nyata juga blocker tidak sempurna dari orthogonal polarisasi dengan sumbu polarisasi mereka; rasio transmisi komponen yang tidak diinginkan dengan komponen yang diinginkan disebut rasio kepunahan , dan bervariasi dari sekitar 1: 500 untuk Polaroid sekitar 01:10 6 untuk Glan-Taylor prisma polarizer.
    Dalam X-ray yang Malus 'hukum ( relativistik bentuk):
    I = I_ {0} \ frac {f} f_0 \ meninggalkan [1 + \ frac {\ lambda (f_0-f)} {} 2c \ right] \ cos ^ 2 \ theta_i
    di mana f_0 - Frekuensi radiasi terpolarisasi jatuh pada polarizer, f - Frekuensi radiasi melewati polarizer, \ Lambda - Compton panjang gelombang elektron, c - kecepatan cahaya dalam ruang hampa. [9]

    Polarizer melingkar

    Polarizer melingkar, juga disebut filter polarisasi yang melingkar, dapat digunakan untuk membuat polarisasi sirkuler cahaya atau alternatif untuk selektif menyerap atau lulus searah jarum jam dan berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi cahaya. Mereka digunakan sebagai filter polarisasi dalam fotografi untuk mengurangi refleksi miring dari permukaan non-logam, dan merupakan lensa dari kacamata 3D dipakai untuk melihat beberapa stereoscopic film (terutama, RealD 3D berbagai), di mana polarisasi cahaya yang digunakan untuk membedakan mana gambar harus dilihat oleh mata kiri dan kanan.

    Menciptakan cahaya polarisasi sirkuler


    Melingkar polarizer menciptakan cahaya kidal sirkuler terpolarisasi. Hal ini dianggap kidal dilihat dari penerima dan tangan kanan dilihat dari sumbernya. [10]

    Ada beberapa cara untuk membuat cahaya polarisasi sirkuler, termurah dan paling umum melibatkan menempatkan piring seperempat-gelombang setelah polarizer linear dan mengarahkan cahaya tak terpolarisasi melalui polarizer linear. Lampu terpolarisasi linier meninggalkan polarizer linear berubah menjadi sirkuler terpolarisasi cahaya oleh pelat seperempat gelombang. Sumbu transmisi polarizer linear perlu setengah jalan (45 °) antara cepat dan lambat sumbu pelat seperempat gelombang.
    Dalam pengaturan di atas, sumbu transmisi polarizer linear pada 45 ° sudut relatif positif terhadap horizontal kanan dan diwakili dengan garis oranye. Pelat seperempat-gelombang memiliki sumbu horisontal lambat dan sumbu vertikal cepat dan mereka juga diwakili menggunakan garis oranye. Dalam hal ini cahaya tak terpolarisasi memasuki polarizer linear ditampilkan sebagai gelombang tunggal yang amplitudo dan sudut polarisasi linear tiba-tiba berubah.
    Ketika salah satu upaya untuk melewati cahaya tak terpolarisasi melalui polarizer linear, hanya cahaya yang memiliki nya medan listrik di positif 45 ° sudut meninggalkan polarizer linear dan memasuki pelat seperempat gelombang. Dalam ilustrasi, tiga panjang gelombang cahaya tak terpolarisasi diwakili akan berubah menjadi tiga panjang gelombang cahaya terpolarisasi linier di sisi lain dari polarizer linear.
    Tiga Gelombang dosa Vertikal
    Linier cahaya terpolarisasi, diwakili menggunakan komponen, memasuki piring seperempat-gelombang. Kurva biru dan hijau adalah proyeksi dari garis merah pada bidang vertikal dan horizontal masing-masing.
    Dalam ilustrasi ke kanan adalah medan listrik dari cahaya terpolarisasi linier sebelum memasuki pelat seperempat gelombang. Garis merah dan bidang terkait vektor mewakili bagaimana besar dan arah medan listrik bervariasi sepanjang arah perjalanan. Untuk gelombang elektromagnetik pesawat ini, setiap vektor mewakili besar dan arah medan listrik untuk seluruh pesawat yang tegak lurus terhadap arah perjalanan. Mengacu pada dua gambar tersebut dalam artikel gelombang pesawat untuk lebih menghargai ini.
    Cahaya dan semua lainnya gelombang elektromagnetik memiliki medan magnet yang di fase dengan, dan tegak lurus, medan listrik yang ditampilkan dalam ilustrasi ini.
    Untuk memahami efek pelat seperempat gelombang memiliki lampu terpolarisasi linier itu adalah memikirkan manfaat cahaya sebagai yang dibagi menjadi dua komponen yang berada di sudut kanan ( ortogonal ) satu sama lain. Menjelang akhir ini, garis biru dan hijau adalah proyeksi dari garis merah ke pesawat vertikal dan horisontal masing-masing dan mewakili bagaimana perubahan medan listrik ke arah dua pesawat. Kedua komponen memiliki amplitudo yang sama dan berada dalam fase.
    Karena pelat seperempat gelombang terbuat dari birefringent material, ketika di piring gelombang, cahaya bergerak pada kecepatan yang berbeda tergantung pada arah medan listrik tersebut. Ini berarti bahwa komponen horizontal yang berada di sepanjang sumbu lambat pelat gelombang akan melakukan perjalanan pada kecepatan lebih lambat dari komponen yang diarahkan sepanjang sumbu vertikal cepat. Awalnya dua komponen berada dalam fase, tetapi sebagai dua komponen perjalanan melalui pelat gelombang komponen horisontal cahaya melayang jauh di belakang vertikal. Dengan menyesuaikan ketebalan plat gelombang satu dapat mengontrol berapa banyak komponen horisontal tertunda relatif terhadap komponen vertikal sebelum cahaya meninggalkan piring gelombang dan mereka mulai lagi untuk melakukan perjalanan pada kecepatan yang sama. Ketika cahaya meninggalkan piring seperempat-gelombang komponen horisontal ke kanan akan persis seperempat panjang gelombang balik komponen vertikal membuat cahaya kiri sirkuler terpolarisasi bila dilihat dari penerima. [10]

    Gambar atas adalah kidal /-berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi, seperti yang terlihat dari penerima. [10] Gambar bawah adalah bahwa cahaya terpolarisasi linier. Kurva biru dan hijau adalah proyeksi dari garis merah pada bidang vertikal dan horizontal masing-masing.
    Di bagian atas ilustrasi ke kanan, adalah cahaya polarisasi sirkuler setelah ia meninggalkan piring gelombang, dan lagi langsung di bawah itu, untuk tujuan perbandingan, cahaya terpolarisasi linier yang masuk pelat seperempat gelombang. Pada gambar atas, karena ini adalah gelombang pesawat, masing-masing vektor terkemuka dari sumbu ke helix merupakan besar dan arah medan listrik untuk seluruh pesawat yang tegak lurus terhadap arah perjalanan. Semua vektor medan listrik memiliki besaran yang sama menunjukkan bahwa kekuatan medan listrik tidak berubah. Arah medan listrik namun terus berputar.
    Garis biru dan hijau adalah proyeksi dari heliks ke pesawat vertikal dan horisontal masing-masing dan mewakili bagaimana perubahan medan listrik ke arah dua pesawat. Perhatikan bagaimana komponen horizontal ke kanan sekarang seperempat panjang gelombang balik komponen vertikal. Ini adalah kuartal ini dari pergeseran fase gelombang yang menghasilkan sifat rotasi medan listrik. Hal ini penting untuk dicatat bahwa ketika besarnya salah satu komponen adalah maksimum yang besarnya komponen lainnya selalu nol. Ini adalah alasan bahwa ada vektor helix yang tepat sesuai dengan maxima dari dua komponen.

    Animasi cahaya kidal / berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. (Kiri-tangan seperti yang terlihat dari penerima. [10] )
    Dalam contoh saja dikutip, menggunakan konvensi wenangan digunakan dalam banyak buku teks optik, cahaya dianggap kidal /-berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. Mengacu pada animasi yang menyertainya, itu dianggap kidal karena jika satu poin ibu jari seseorang kiri terhadap arah perjalanan, yang jari keriting dalam arah medan listrik berputar sebagai gelombang melewati suatu titik tertentu dalam ruang. Helix juga membentuk heliks kidal dalam ruang. Demikian pula cahaya ini dianggap berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi karena jika pengamat stasioner menghadapi melawan arah perjalanan, orang akan mengamati medan listrik yang memutar ke arah berlawanan arah jarum jam sebagai gelombang melewati suatu titik tertentu dalam ruang. [10]
    Untuk membuat kidal, searah jarum jam sirkuler terpolarisasi satu lampu hanya berputar sumbu pelat seperempat gelombang 90 ° relatif terhadap polarizer linear. Ini membalikkan cepat dan lambat sumbu pelat gelombang relatif terhadap sumbu transmisi polarizer linear membalikkan yang mengarah komponen dan komponen yang tertinggal.
    Dalam mencoba untuk menghargai bagaimana pelat seperempat gelombang mengubah cahaya terpolarisasi linier, penting untuk menyadari bahwa dua komponen yang dibahas tidak entitas dalam dan dari dirinya sendiri, tetapi hanyalah konstruksi mental seseorang menggunakan untuk membantu menghargai apa yang terjadi. Dalam kasus cahaya linier dan sirkuler terpolarisasi, di setiap titik dalam ruang, selalu ada medan listrik tunggal dengan arah vektor yang berbeda, pelat seperempat gelombang hanya memiliki efek mengubah bidang ini listrik tunggal.

    Menyerap dan melewatkan cahaya sirkuler terpolarisasi

    Polarizer melingkar juga dapat digunakan untuk selektif menyerap atau lulus cahaya tangan kanan atau kidal sirkuler terpolarisasi. Ini adalah fitur ini yang dimanfaatkan oleh kacamata 3D di bioskop-bioskop stereoscopic seperti RealD Cinema . Sebuah polarizer diberikan yang menciptakan salah satu dari dua polarisasi cahaya akan melewati bahwa polarisasi cahaya yang sama ketika cahaya yang dikirimkan melalui itu ke arah lain. Sebaliknya akan memblokir cahaya polarisasi yang berlawanan.

    Melingkar polarizer melintas kidal, cahaya berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. (Kiri-tangan seperti yang terlihat dari penerima.) [10]

    Ilustrasi di atas adalah identik dengan yang serupa sebelumnya dengan pengecualian bahwa cahaya kidal sirkuler terpolarisasi saat ini mendekati polarizer dari arah berlawanan dan cahaya terpolarisasi linier yang keluar dari polarizer ke kanan.
    Catatan pertama bahwa piring seperempat-gelombang selalu mengubah sirkuler terpolarisasi cahaya ke cahaya terpolarisasi linier. Hanya sudut yang dihasilkan dari polarisasi cahaya terpolarisasi linier yang ditentukan oleh orientasi cepat dan lambat sumbu pelat seperempat gelombang dan wenangan dari cahaya terpolarisasi sirkuler. Dalam ilustrasi, cahaya polarisasi sirkuler kidal memasuki polarizer yang berubah menjadi cahaya terpolarisasi linier yang memiliki arahnya polarisasi sepanjang sumbu transmisi polarizer linear dan karena itu berlalu. Sebaliknya tangan kanan cahaya polarisasi sirkuler akan telah berubah menjadi cahaya terpolarisasi linier yang memiliki arahnya polarisasi sepanjang sumbu menyerap dari polarizer linear, yang tegak lurus sumbu transmisi, dan itu akan karena itu telah diblokir.

    / Counter-Searah jarum jam cahaya polarisasi sirkuler kidal ditampilkan di atas cahaya terpolarisasi linier. [10] Kurva biru dan hijau adalah proyeksi dari helix pada bidang vertikal dan horizontal masing-masing.
    Untuk memahami proses ini, lihat ilustrasi di sebelah kanan. Ini benar-benar identik dengan ilustrasi sebelumnya meskipun cahaya terpolarisasi sirkuler di atas kini dianggap mendekati polarizer dari kiri. Satu dapat mengamati dari ilustrasi bahwa ke kiri horizontal (seperti yang diamati melihat sepanjang arah perjalanan) komponen memimpin komponen vertikal dan ketika komponen horisontal terhambat oleh seperempat dari panjang gelombang itu akan berubah menjadi cahaya terpolarisasi linier digambarkan di bagian bawah dan akan melewati polarizer linear.
    Ada cara yang relatif mudah untuk menghargai mengapa polarizer yang menciptakan wenangan diberikan cahaya terpolarisasi sirkuler juga melewati bahwa wenangan yang sama cahaya terpolarisasi. Pertama, mengingat kegunaan ganda gambar ini, mulai dengan membayangkan cahaya terpolarisasi sirkuler ditampilkan di bagian atas seperti masih menyisakan piring seperempat-gelombang dan bepergian ke kiri. Amati yang memiliki komponen horizontal cahaya terpolarisasi linier telah dihambat oleh seperempat panjang gelombang dua kali, yang akan berjumlah setengah panjang gelombang penuh, hasilnya akan menjadi cahaya terpolarisasi linier yang berada di sudut kanan ke cahaya yang masuk. Jika cahaya orthogonally terpolarisasi seperti itu diputar pada bidang horizontal dan diarahkan kembali melalui bagian polarizer linear polarizer melingkar itu akan jelas melewati diberikan orientasi. Sekarang bayangkan cahaya polarisasi sirkuler yang telah melewati pelat seperempat gelombang sekali, berbalik dan diarahkan kembali menuju polarizer melingkar lagi. Biarkan cahaya terpolarisasi sirkuler digambarkan di atas sekarang merupakan cahaya itu. Lampu tersebut akan melakukan perjalanan melalui pelat seperempat gelombang kedua kalinya sebelum mencapai polarizer linear dan dalam proses, komponen horisontal akan menjadi terbelakang kedua kalinya oleh seperempat dari panjang gelombang. Apakah itu komponen horizontal terhambat oleh seperempat dari panjang gelombang dalam dua langkah yang berbeda atau menghambat setengah panjang gelombang penuh sekaligus, orientasi cahaya terpolarisasi linier yang dihasilkan akan sedemikian rupa sehingga melewati polarizer linear.
    Apakah itu telah kidal, searah jarum jam cahaya polarisasi sirkuler mendekati polarizer melingkar dari kiri, komponen horisontal akan juga telah terbelakang, namun cahaya terpolarisasi linier yang dihasilkan akan telah terpolarisasi sepanjang sumbu menyerap dari polarizer linear dan itu tidak akan sudah lewat.
    Untuk membuat polarizer melingkar yang bukan melewati cahaya tangan kanan terpolarisasi dan menyerap cahaya kidal, satu lagi berputar piring gelombang dan linear polarizer 90 ° relatif terhadap satu sama lain. Sangat mudah untuk menghargai bahwa dengan membalik posisi transmisi dan menyerap sumbu polarizer relatif linier untuk pelat seperempat gelombang, satu perubahan yang wenangan cahaya terpolarisasi akan ditransmisikan dan yang akan diserap.

    Homogen polarizer melingkar


    Homogen polarizer melingkar melintas kidal, cahaya berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. (Kiri-tangan seperti yang terlihat dari penerima.) [10]

    Sebuah polarizer melingkar homogen melewati satu wenangan dari polarisasi melingkar berubah dan blok wenangan lainnya. Hal ini mirip dengan cara bahwa polarizer linear sepenuhnya akan melewati salah satu sudut cahaya terpolarisasi linier tidak berubah, tapi akan sepenuhnya memblokir cahaya terpolarisasi linier yang orthogonal untuk itu.
    Sebuah polarizer melingkar homogen dapat dibuat dengan mengapit polarizer linear antara dua lempeng seperempat-gelombang. [11] Secara khusus kita mengambil polarizer melingkar dijelaskan sebelumnya, yang mengubah cahaya polarisasi sirkuler menjadi cahaya terpolarisasi linear, dan menambahnya seperempat-gelombang kedua piring diputar 90 ° relatif terhadap yang pertama.
    Secara umum, dan tidak membuat referensi langsung ke ilustrasi di atas, ketika salah satu dari dua polarisasi cahaya terpolarisasi sirkuler memasuki pelat seperempat gelombang pertama, salah satu dari sepasang komponen ortogonal terhambat oleh seperempat dari panjang gelombang relatif terhadap yang lain . Hal ini menciptakan salah satu dari dua polarisasi linear tergantung pada wenangan cahaya polarisasi sirkuler. Polarizer linear terjepit di antara pelat seperempat gelombang berorientasi sehingga akan melewati satu polarisasi linear dan blok yang lain. Pelat perempat gelombang kedua kemudian mengambil cahaya terpolarisasi linier yang lolos dan menghambat komponen ortogonal yang tidak terbelakang oleh pelat seperempat gelombang sebelumnya. Hal ini membawa dua komponen kembali ke hubungan fase awal mereka, membangun kembali polarisasi melingkar yang dipilih.
    Perhatikan bahwa tidak peduli arah mana yang melewati cahaya polarisasi sirkuler.

    Jenis melingkar dan Linear

    Linear filter polarisasi adalah jenis pertama yang akan digunakan dalam fotografi dan masih dapat digunakan untuk non-refleks dan kamera SLR yang lebih tua. Namun, kamera dengan melalui-lensa metering dan sistem autofocus - yaitu, semua SLR modern dan DSLR - bergantung pada elemen optik yang melewati cahaya terpolarisasi linier. Jika cahaya yang masuk kamera sudah terpolarisasi linier, dapat mengganggu paparan atau autofocus sistem. Filter polarisasi melingkar memotong cahaya terpolarisasi linier dan dapat digunakan untuk menggelapkan langit atau menghapus refleksi, tapi cahaya terpolarisasi melingkar melewati tidak mengganggu melalui-lensa sistem. [12]

    Lihat juga

    Wikimedia Commons memiliki kategori mengenai Polarisasi .
    Terkait dengan polarizer melingkar
    Yang Lainnya

    Referensi

    1. Wolf, Mark JP (2008). The Video Game Ledakan: A History dari PONG ke Playstation and Beyond . ABC-CLIO. p. 315. ISBN 031333868X .
    2. Johnsen, Sonke (2012). The Optik of Life: A Biologist Panduan untuk Cahaya di Nature . Princeton Univ. Press. pp. 207-208. ISBN 0691139911 .
    3. Basu, Dipak (2000). Kamus Murni dan Terapan Fisika . CRC Press. pp. 142-143. ISBN 1420050222 .
    4. Gåsvik, Kjell J. (2003). Metrologi optik (3rd ed.). John Wiley and Sons. pp. 219-221. ISBN 0470846704 .
    5. . Hecht, Eugene Optik ., 2nd ed, Addison Wesley (1990) ISBN 0-201-11609-X . Bab 8.
    6. "Polarcor polarizer kaca: Informasi produk" (pdf). Corning.com . Desember 2006 . Diperoleh 2008/08/08 .
    7. Collett, Edward. Lapangan Panduan untuk Polarisasi , SPIE Lapangan Guides vol. FG05 , SPIE (2005) ISBN 0-8194-5868-6 .
    8. US patent 2403731 , Stephen M. MacNeille, "Beam splitter", yang diterbitkan 1946-Juni-4
    9. AN Volobuev (2013). Interaksi dari Bidang elektromagnetik dengan zat . Nova Ilmu Publishers, Inc. New York. ISBN 978-1-62618-348-3 .
    10. . Lihat bagian baik direferensikan dalam artikel Edaran Polarisasi untuk diskusi wenangan Kiri / Kanan Wenangan
    11. Bass M (1995) Handbook of Optik , Edisi kedua, Vol. 2, Ch. 22.19, McGraw-Hill, ISBN 0-07-047974-7
    12. Ang, Tom (2008) .Fundamentals Fotografi modern. Octopus Publishing Group Limited. P168. ISBN 978-1-84533-2310

    Sumber  :  wikipedia-Polarizer

    Posted in:
    Twitter Delicious Facebook Digg Stumbleupon Favorites More